Разделы сайта

Читаемое

Обновления Mar-2024

Промышленность Ижоры -->  Оболочки оптимальной конструкции 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 [ 12 ] 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77

а\ = -,7-

nciR Р.-

nnR 21

(61,

Наибольшие напряжения возникают при ср О в токах нагруженного отрезка образующей.

lic-iH оболочка не очень минная, то из-за присутствия в формулах для 1, aj большой величины х будем иметь а, > 1. Тогда

и .\\п (2л) С Л1<1 (0), AVz(2n) < AV(0). Поэтому в обычном случае, когда а а. i, можно в форму-шх (59) не учитывать вторых слагаемых, считая

Л, Л1 (;, (f); ЛгЛ.о(е- f). -

Действие радиальной силы, распределенной по отрезку образующей антисимметрично его середины (рис. 23). В данном случае нагрузка статически эквивалентна изгибающему моменту Mf с вектором в окружном направлении. В любой точке оболочки внутренние усилия и моменты определяют по формулам (59), где

.V. а. 4,1

-- >:

1 cos 2;

Ли (i, <р)

2хЛ]у ля

;гла

1 co.s 2

\ . u.uR,

<Р) =

?- (ф)(1

II ла \

Л1г ik- <() -------- >

(Я2)

(величины .Vin((p); -V (ф); Т (ц:); Муг(ц>)\ М,п {(f)\ (Ф) опре-д!лнют по формулам (60), (61)],

Так же как и в предыдущем случае для hi; очень длинных оболочек, когда ttj, а.;;> 1, вто1Ь[е aTai-аемые в формулах (59) южнo не учитывать.

Сяободно опертая оболочка под действием элсменгарныч нагрузок

Пусть на эт\ оболочку действует р:и1иальная снл,!. р,]С1ределен:1ая но прямоугольному элементу s нонер.ьосги оболочки, ограниченному двумя парами отрезков линий кривизны (образуки::н\ и наирав,мпю-щих окружностей).

Будем считать, что радиальная сила распределена по элементу равномерно с равнодействующей или но линейному закону так, что нагрузка оказы-BaiTCH сгатически экв!1валентнон изги-бак)[;;ему моменту М (с вектором в осевом направ.1ении) или изгибающему моменту М, (с вектором в окружном направленн10.

Такую HaipysKv будем назынать элементарпой-

Стороны нагруженного элемента в осевом и окружном 1!аправлениях обозначим соответственно через а и Ь.

При д(-йетвии элементарной радиальк!: напряження.ми буду: на[[ряження из1нба а. Ол в ц. ной площадки s.

При действии элементарного нггибг!Ющего \юмента наиболь-

шими мапря>кепиями будут изгибающие напряжения о. иг; пр),->[олиной-ных краяк нагруженной площадки s. При действии эле.ментарниго изгибающего момента M.j нанбо.ыними напряжениями будут 1131Ч(бающпе напряжения Oj на кринолннейных кр.чях рагруженно;! площадки s.


силы Q; м.шболыннмн нагру:ке1;-



Действие алеменгарной радиальной силы {р г. 24i. Пусть нэгру-жш:;,!:.! п.ючитдкя s--квадратная (а = 6) и расположена по середшк

H:i рис. 25-32 приведены графики внутренних изгибающих момсн-то;. Л.,. .vJ.., отнесенных к Q. в центре площадки s в зависимости от ;) ,1 :!/->

[ii.i ~ --2]f i различных значениях параметров = -у-

- . Па каждом рисунке верхняя кривая Л изображает вели-

и .

чину -- или , пычнслслную но асимптотической формуле (9) при различных значениях г - . Крив,[с А можно рассматривать как

рафпки величин ычисченных в средних точках сторон

1м:.]Лраг1ЮГо элемента s. когда в его центре приложена сосрсдоточеннля радиальная сила (см. работы [4, 5j).

Следует отметить два важных обстоятельства.

1, Гра1)ики величины лежат выше соотнегствующих графикой

величины- , т. е. при локальной радиальной нагрузке максн-

\;aibHOe значение изгибающего момента заметно превышает максимальное значение люмег:! М, хотя ирн стремлении размеров пагру-

ж-ииои площадки к нуло AJ ~ Мп (итнои1ение -- j

2. Замена локальной (распределепиой по малой площадке) радиальной нагрузки Q- сосредоточешюй силой и соответствующее испольчо-н-1иие acHMHTOTHHecKiix формул для Mj. (использование кривых А if.i рис. 25-32) приводит к верхним оценкам величин М, Al- Эти оценки обыч!)о значительно завышены, они улучшаются не только п[и уменьшении размеров п.ющадки иагружения (при уменьшении т), но и njHf унеличеиии относнгельнон толщины оболочки (при уме[ьшении р).

Припедениые графики могут быть использованы и в случае прямо- I Л , > f оЛьного элемента s, когда -- 4 .

а этом случае величины , будут примерно такие же, кал

д-!л сосгуетствующих квадратных элементов s, s.j со сторонами 4 1 64 .- ку уаЬ; с, V ab. (fi3)

fti = 1 -г -rr - - Ч > если - 1 (К11э)([чнцнепт соответствует моменту а k. - мименту A\-i).








1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 [ 12 ] 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77

© 2003 - 2024 Prom Izhora
При копировании текстов приветствуется обратная ссылка